Creo que es bastante discutible si las “temperaturas” reportadas en las colisiones de iones pesados son muy significativas en primer lugar.
Se basan en las distribuciones exponenciales observadas en las distribuciones [math] m_ \ perp [/ math] de las partículas producidas en el momento transversal bajo a intermedio. La pendiente inversa de la distribución de masa transversal en un gráfico de registro da la “temperatura”. A menudo, las distribuciones de fotones se eligen ya que los fotones no están interactuando fuertemente, y se imagina que estos deberían producirse en una etapa temprana del proceso de colisión y deberían escapar sin distorsión adicional de los espectros. Pero, de hecho, las colisiones múltiples de partículas cargadas que interactúan fuertemente y la producción de un conjunto completo de resonancias que interactúan fuertemente también es importante para el cálculo de los espectros de fotones en las colisiones de iones pesados.
No se sigue que un sistema esté realmente termalizado solo porque vea una distribución exponencial en los espectros de producción de partículas individuales.
De hecho, es muy posible tener tales espectros exponenciales incluso cuando no hay una buena razón para creer que el sistema se termalizó localmente. Las colisiones múltiples pueden llevar a tales espectros de impulso transversal exponencial en modelos simples de tales colisiones, incluso en casos en que la distribución local de partículas de momento no es en ningún momento ni siquiera esférica en un marco de reposo local de la materia en colisión, durante la colisión.
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La temperatura y algunas otras cantidades termodinámicas solo están bien definidas cuando un sistema está cerca del equilibrio térmico, aunque la entropía se define en el caso general: si el equilibrio se logra en una colisión de dos núcleos atómicos es una cuestión de los números de partículas y las densidades producidas. también los tiempos de relajación que dependen de la intensidad de las interacciones, si se imagina que el proceso de colisión se puede describir mediante una ecuación de Boltzmann.
Para dos partículas [math] \ alpha [/ math] que colisionan a 4 MeV, no estás por encima de la barrera de Coulomb, así que, como Viktor Toth dijo en su mayoría, verás la dispersión elástica, es decir, la dispersión de Rutherford, a estas energías. Tiene muy poco sentido hablar de la “temperatura” de un núcleo de helio-4 en su estado fundamental.
El primer estado excitado de [math] ^ {4} He [/ math] es el estado [math] 0 ^ + [/ math] que se encuentra en 20.21 MeV de energía de excitación, por lo que no se puede producir en el estado final. Solo puede importar en estados intermedios, y en los casos en los que existe la producción de [\ math] e ^ + e ^ – [/ math] o [math] 2 \ gamma [/ math] en el estado final. [1] (Consulte la página 17 de la referencia para un diagrama de términos para el helio-4: hay una serie completa de estados excitados hasta 29.89 MeV, que en realidad ya se encuentra en el continuo, ya que la energía de enlace es de aproximadamente 7 MeV por nucleon.)
No hay ninguna razón real para creer que el equilibrio térmico sea una buena descripción de este proceso de colisión.
Notas al pie
[1] Niveles de energía de los núcleos de luz.